Page 42 - 国外钢铁技术信息内参（2024年9月）

dU  d' Q  pdV ᇏݓࣁඋ࿐߶
（1）
式中，p 和 V 分别表示压力和体积，“d”表示状态量的微小变化，为了便于

区分，式中以“d’”表示微小热量变化（非状态量）。 ᇏݓࣁඋ࿐߶

另外，热力学第二定律（熵增定律）的表达式如下：
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d Q '
dS  （等号表示过程可逆，不等号表示过程不可逆） （2）
T

S 表示状态量-熵，可逆过程中 dS 为系统所吸收的热量与系统温度（T）之

商。不可逆过程中，式（2）为不等式。由于绝热系统中 d’Q=0，S 在不可逆过

程中不断增大，直至 S 达到最大值后不再发生变化。因此，S 达到最大值即为

绝热系统的平衡状态。 ᇏݓࣁඋ࿐߶
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图 1 （a）恒定物质量系统中能量的输入/输出，（b）非恒定物质量系统中能量
的输入/输出

代入焓，可得：

H  U  pV （3）

整理式（1）～（3），可将焓的微小变化（dH）表示为：

dH  dU  pdV  Vdp  d' Q  Vdp  TdS  Vdp （4）
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恒压情况下，dH 积分计算所得 H 值为系统所获热量的总和，可将其视为物

体所含热量，因此，有时也将 H 称为热函数。

 d' Q 
根据恒压下提高物质温度所需热量的恒压热容C    ，将不同温度下
p
 dT p 

的 H 和 S 值表示如下：

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CSM 中国金属学会 CMISI 冶金工业信息标准研究院

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