Page 7 - 国外钢铁技术信息内参（2024年12月）
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（ウ）原子列中所有原子均位于以（ア）原子列为基准，[ 111 ]方向上的 b 位置处。
由于（ア）、（イ）和（ウ）3 个原子列中所有的原子都处于位于同一平面（111）
上的状态，原子列会发生相互聚集，使能量变得非常高。但是，如果螺型位错 ᇏݓࣁඋ࿐߶
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芯位于 B 处，则不会出现这种情况。同样，如果以（ア）原子列为基准，则（イ）
为（b/3）+（b/3）=（2b/3），（ウ）为（2b/3）+（2b/3）=（4b/3）（由于 b 具
有周期性，所以等同于 b/3），受螺型位错影响，虽然（ア）、（イ）和（ウ）3
个原子列中原子的位置发生了变化，但位移后仍会沿着[111]方向偏移，因此能
量始终保持稳定。因为螺型位错滑移过程中位错芯必定会在 A 和 B 位置间交替，
所以必须克服上述几何学作用下所产生的大量势能。因此，上述情况即为 bcc ᇏݓࣁඋ࿐߶
结构晶体中螺型位错派尔斯势变高的主要原因。
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图 2 （a）bcc 晶格<111>方向立体图，（b）bcc 晶格<111>方向原子投影图
Hirsch 认为，导致派尔斯势变高的另一种可能性是 BCC 晶体中螺型位错扩
a
展的结果。图 3（a）所示为（ 212 ）平面上伯格斯矢量为 [111]时的纯螺型位
2
错运动情况。为了方便起见，图中以刃型位错符号（⊥）表示螺型位错。稳定
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状态下，螺型位错的分解反应式如下：
a a a a
111
111
111
111
2 6 6 6 （5）
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CSM 中国金属学会 CMISI 冶金工业信息标准研究院
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