Page 73 - 国外钢铁技术信息参考-2023年1月

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在这些条件下，如果求解公式（67），则 A 的浓度分布如下：

C A  C Ae  sinh ( ) (68)
C Ab  C Ae sinh  ᇏݓࣁඋ࿐߶
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其中，ξ=r/r0，则：

k
  r o D V e (蒂勒模数 ) (69)

如果忽略界膜阻力，则：
dC ᇏݓࣁඋ࿐߶
D e A  k f (C Ab  C A )
（B.C.2）r=r0 时， dr 。
将图 6 中用公式（68）计算的固体粒子内的反应气体А的浓度分布用参数φ

表示。由此，φ较小时，如果粒径一定，则与反应速度相比气体扩散快，气体能
够不被反应消耗太多而侵入到粒子内部，因此固体粒子内的气体浓度与位置无关，

接近均匀。 ᇏݓࣁඋ࿐߶

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图 6 固体细孔内反应气体的浓度分布

但是，随着φ变大，与扩散速度相比，反应速度相对增大，反应气体在通过

扩散进入内部的途中被反应消耗掉，因此反应气体的浓度从表面向内部急剧减少。

如公式（65）所示，反应速度与各位置的（CA-CAe）成比例。因此，当φ足

够小时，反应速度几乎不随固体中的位置而变化，但随着φ变大，反应速度从表

面向内部急剧减小。特别是在φ>50 时，只在极表面发生反应。

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